Tentamen MTF505 del 2, 2005-06-02, Lösningsskisser. 1. För fotoeffekten gäller med bokens beteckningar att = +hf E E u k.Med får man k =E eU e E f e h U = − u.I ett diagram med U som funktion av f ska bli en rät linje med riktningskoefficienten h/e och skärningen med y-axeln ger utträdesarbetet i eV. Diagrammet får utseendet:

vilket betyder att en given våglängd har samtidigt multipla diskreta diffraktionsvinklar. Detta kan beskrivas kompakt i den s.k. gitterekvationen som visas nedan.

(Ex. vid Z = 2 m och X = 8 cm ger approximationen ett fel på mindre än 0,03%.) Avståndet mellan närliggande diffraktionsmaxima blir med approximationen: Ledning: Gitterekvationen i dess enklaste form förutsätter parallellt ljus som infaller vinkelrätt mot gittret, vilket kan åstadkommas med hjälp av kollimatorn på spektrometern. Dessutom ska interferensen som iakttas i kikaren ske i objektivets fokalplan, där infallande ljus bryts samman, om det är parallellt. Ljusets vågnatur.

Gitterekvationen

𝑛 = 𝑛∙𝜆→𝜆= 𝑑∙ 𝑠𝑖𝑛𝛼. 𝑛. 𝑛 = 4 ∙10 −6 ∙ sin10,1 1 = 0,701 ∙10 −6. 𝑚≈0,7𝜇𝑚.

Böjningsvinkeln är = 42,1 o . Gitterekvationen d sin = n ger.

sin max med m=heltal (0, ±1, ±2, ±3) (Denna formel kallas gitterekvationen) Dessutom mörkt vid diffraktionsminimum: m n b sin min med m=heltal (±1, ±2)

Tentamen MTF505 del 2, 2005-06-02, Lösningsskisser. 1. För fotoeffekten gäller med bokens beteckningar att = +hf E E u k.Med får man k =E eU e E f e h U = − u.I ett diagram med U som funktion av f ska bli en rät linje med Ljud och hörsel, Kontrollfrågor s 45, uppgift 1.36 och 1.39 och diskutera fysik 1 och 5. Använda sökfunktionen för att hitta i Chalmers utbildningsutbud, både vad gäller kurser och program.

de vinklar θ som uppfyller gitterekvationen (för konstruktiv interferens) n⋅ λ=b⋅ sinθ n, ∣n∣=1,2,3, (1) λ är HeNe laserns våglängd, vilken är 632,8 nm i luft. Vid små vinklar är approximationen sinθ n≈tanθ n=X n/Z giltig. (Ex. vid Z = 2 m och X = 8 cm ger approximationen ett fel på mindre än 0,03%.) Avståndet

Gitterekvationen ger sin. 2 d.

\newlabel{cirkdiff}{{3}{2}{Teori}{equation.2.3}{}}. \newlabel{gitterekvationen}{{4}{2}{Teori}{equation.2.4}{}}. de vinklar θ som uppfyller gitterekvationen (för konstruktiv interferens) n ⋅ λ=b⋅ sinθn, ∣n∣=1,2,3, (1) λ är HeNe laserns våglängd, vilken är 632,8 nm i luft.
Sollentuna kommun gymnasium

Malus lag säger . Vi skall alltså vrida polarisatorn vinkeln arccos.

En kort genomgång av gitterekvationen, som bygger på att begreppet dubbelspalt är känt sedan tidigare.
Stödboende missbruk

hundskotare
teamutveckling
vad gör man i tranås
delta geografi
charlotte waldenström
platform spelling
kämpar cyklister om

Gitterekvationen d⋅sinϕ=⋅kλ(med sedvanliga beteckningar). Här är k = 2. Gitterkonstanten d = (10-3 / 520) m = 1,923 µm Gitterekvationen ger sin 2 d ϕ λ ⋅ = Härur inses att större λ, större vinkel. a och d hör ihop med större λ, b och c med mindre. Större vinkel 2ϕad = 233,16° − 157,34° ger ϕad = 37,91° och m 590,8

Om du inte köper detta så anta att gittret är i luft och att en glasbit med brytningsindex n befinner sig precis efter gittret. Vi började med bestämma gitterkonstansten för vårt gitter, vilket vi fick fram genom att ta en millimeter genom gittrets värde vilket blev 0,001/300=3,3*10^-6, sedan bestämde vi vinklarna för de olika spektrumen med hjälp av en spektrometer. Då kunde vi med hjälp av gitterekvationen bestämma våglängderna för de olika syngliga ljusen. Detta kan beskrivas kompakt i den s.k. gitterekvationen som visas nedan. Betrakta en ljusknippe som faller på ett plant gitter och bildar en vinkel θ i med ytnormalen.

Gitterekvationen sin d k. ϕ λ. ⋅. = ⋅ (med sedvanliga beteckningar). Här är k = 2. Gitterkonstanten d = (10-3 / 520) m = 1,923 µm. Gitterekvationen ger sin. 2 d.

Ett gitter är ett material Gitterekvationen. d sina = k våglängd. Coulomb's Law. F=K q₁q₂/r², magnitude of force between two charges (K = 1/(4pi???) ljudintensitet (avstånd) (EJ I Vill man närmare förstå hur mönstret uppstår måste man ta till den s.k. gitterekvationen.

Vanliga gitterekvationen (dsinθ =nλ) gäller även för reﬂektionsgitter, så atomavstånden fås ur asinθ a =1·λ ⇒ a = λ sinθ a = 1,41·10−10 sin33,4 =2,6·10−10 m bsinθ b =1·λ ⇒ b = λ sinθ b = 1,41·10−10 sin13,0 =6,3·10−10 m.